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胶体模型的玻璃化转变和动力学分析

分类:化学论文   更新:2016/8/10   来源:本站原创

    1、胶体简介

    胶体是日常生活中常见的一种软物质,指的是一种不连续介质分散在另外一种连续介质中的均匀混合物,分散质可以是固体,液体,也可以是气体,其长度尺寸一般介于10nm至10μm之间。根据分散质的不同,胶体主要可以分为悬浮液、乳状液、泡沫、气溶胶等。胶体涉及我们生活的方方面面,比如墨水,护手霜,冰淇淋等都属于胶体范畴。

    正因如此,对胶体的研究就显得很有意义。虽然在量子现象中研究范德瓦尔斯力这样的参量很重要,但是在胶体体系的尺度上,量子力学效应可以忽略,所以可以把胶体体系看作经典体系来进行研究。同时,由于胶体中分散质的尺寸足够小,体系的热力学涨落就不可忽略。比如在胶体悬浮液中,固体粒子和溶剂分子之间的随机相互碰撞形成的布朗运动,这是在实验上很容易观察到的一个现象。

    在实验室当中,人们就可通过胶体体系来研究物质的相变。在六七十年代,实验中发现,胶体悬浮液在结构上和原子体系有诸多相似之处,这直接导致了在接下来的几十年里,人们广泛采用胶体作为模型去研究液体和晶体。比如在1982年,Lindsay和Chaikin通过将两种不同尺寸的带电胶体粒子混合在一起后,观察到了体系呈现出无序的结构和有限的刚度的玻璃态行为[1].在随后的1986年和1987年,Pusey和Megen在对不带电的高浓度胶体体系的研究中,也观察到了硬球胶体的玻璃化转变。

    2、胶体模型的玻璃化转变

    对于胶体悬浮液来说,体系是由固体颗粒分散在液体中所形成的。体系的关键参数则是堆积分数φ,其定义为固体颗粒所占整个空间的比例。当堆积分数很低时,体系中粒子能够自由扩散,体系呈现液态;随着堆积分数的增加,当φ接近于玻璃化转变点φg时,体系的粘度将会急剧变大;当堆积分数达到玻璃化转变点之后,体系表现出与传统分子或聚合物玻璃体系相类似的行为。由于胶体粒子具有相对较大的尺寸,因此人们可以通过各种设备与技术来研究它,而这在分子原子尺度上,是比较难以实现的。

    很多情况下,胶体微球就可以被看作一种简单的硬球。早在八十年代中期,Pusey和vanMegen就开始在实验上利用胶体体系来研究硬球体系的相图[2].这一研究之所以如此重要,主要是因为以下原因:粒子间的相互作用比较单一,且易于描述;粒子间的简单相互作用可以和诸多体系进行对比,并且在计算机模拟上较容易实现;可以通过显微镜,光散射,流变等一系列技术来研究。

    Pusey和Megen曾采用PMMA微球来研究玻璃化转变,为了防止粒子间因范德瓦尔斯力而发生聚集,他们在粒子表面覆盖了一层约10nm的聚12羟基硬脂酸[3].正是由于这些硬质的涂覆层,粒子可以被看作硬球,因为当粒子非常靠近时,粒子间发生相互作用的是涂覆层。这些粒子在有机溶剂中非常稳定,同时在实验上也比较容易进行调整,比如染色后的粒子,就可以在摄荧光显微镜下观察。

    3、动力学不均匀性

    对于玻璃而言,体系中某些区域的动力学可能比另一些区域更快些,而这些区域在空间上也会比较紧凑,人们称这种现象为动力学不均匀性,也就是说系统中不同区域的弛豫速率是不同的。在这些系统中,弛豫的时间尺度和空间尺度相互耦合,也就是说较长的弛豫时间一般对应这较大的粒子团簇。在体系快要发生玻璃化转变时,粒子可能需要“相互协同”才能重排,所以通常用协同运动来描述动力学不均匀性。

    动力学不均匀的现象也与牢笼受限和牢笼重排之间存在一定的关系。在短时间内,粒子做布朗运动,但是这种运动却因为粒子与周围粒子发生碰撞而受到限制。一个粒子的近邻粒子限制了该粒子,同时该粒子也是构成了包围其周围粒子笼子的一部分。在较长的时间尺度上来看,这些“笼子”就可能发生塌陷,体系也就随之发生了重排。

    实验上所观察到的空间动力学不均匀性,与计算机模拟结果之间也存在高度的吻合。在玻璃化转变过程中,人们很容易观察到协同运动区域增大,但这和弛豫时间不断增大之间的关系还并不得而知。直观上讲,如果越来越多的粒子需要同时以协同的方式运动,这种粒子间的关联运动就可能是导致扩散时间的延长的直接原因。从这个角度讲,或许动力学不均匀性和玻璃化转变之

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